مقدمهای بر شبیه سازی دینامیک مولکولی دینامیک مولکولی روشی برای شبیه سازی رفتار ترمودینامیکی مواد در سه فاز جامد مایع و گاز
|
|
- Ἀράχνη Βαρουξής
- 7 χρόνια πριν
- Προβολές:
Transcript
1 فصل اول مقدمه 1
2 1-1 1 مقدمهای بر شبیه سازی دینامیک مولکولی دینامیک مولکولی روشی برای شبیه سازی رفتار ترمودینامیکی مواد در سه فاز جامد مایع و گاز با استفاده از نیرو سرعت و مکان ذرات میباشد. در بین این عوامل مهمترین عامل نیرو است. به طور کلی آنچه در شبیه سازی دینامیک مولکولی اهمیت دارد نوع برهم کنشها انرژی سیستم ویژگیهای حالت تعادل نوع انسامبل ساده یا پیچیده بودن اتمها یا مولکولها سخت یا انعطاف- پذیر بودن آنها نوع پتانسیل مورد استفاده است.... و هماکنون شبیه سازی رایانه ای با معرفی روشهای غیر تعادلی در تعیین خواص انتقالی و در نظرگرفتن اثرات کوانتومی توسعه یافته است. در حال حاضر تعداد روشهای شبیه سازی در سطح گستردهای افزایش یافتهاند به امروزه برای هر مسئله روش خاصی وجود دارد. کالسیکی با مکانیک کوانتوم میباشد. طوری که این روش ها اغلب شامل ترکیب شبیه سازی در شبیه سازی دینامیک مولکولی کالسیک نیرو از پتانسیل کالسیک به دست میآید که تابعی از مکان هستهها یا اتم هاست و به موقعیت الکترونها در اتمها وابسته نیست. در شبیه سازی دینامیک مولکولی کوانتومی نیرو از پتانسیل کالسیکی و معادله الکترونی شرودینگر محاسبه میشود. شبیه سازی یکی از ابزارهای اساسی در مطالعهی نظری مولکولهای حیاتی است. امروزه برای تحقیق درباره ساختار دینامیک و ترمودینامیک مولکولهای حیاتی از جمله پروتئینها و ترکیبات آنها از این روش استفاده میشود. همچنین در سیستمهای پیچیده نظیر هواپیماها مورد استفاده قرار میگیرد. برخی کاربردهای دیگر شامل مطالعات بنیادی انتقاالت فازی سیاالت پیچیده 3 نقص در بلورها شکست در ذوب سطحی نفوذ سطحی پلیمرها و دینامیک سیاالت است. هدف اصلی در شبیه سازی دینامیک مولکولی محاسبه رفتار ماکروسکوپی سیستم به کمک یک مدل میکروسکوپی است. -1 پتانسیل بین مولکولی انتخاب مدل در شبیه سازی به معنای انتخاب پتانسیل است ] [. 1-Molecular Dynamic Simulation -Ensemble 3-Fracture
3 اولین قدم در یک شبیه سازی دینامیک مولکولی که برای بررسی خواص سیستم استفاده میشود تعیین تابع انرژی پتانسیل بین مولکولی است. هرچه پتانسیل بین مولکولی مورد استفاده در شبیه سازی دقیقتر باشد خواصی که محاسبه میشوند از دقت باالیی برخوردار بوده و در توافق بهتری با تجربه قرار دارند. نقش تابع پتانسیل این است که بهطور ضمنی شکل هندسی مولکولهای مجزا و یا بهطور دقیقتر ابر الکترونی آنها را توصیف میکند. این تابع از نظر انتقالی و چرخشی ثابت است و تابعی از مکان نسبی اتمها نسبت به یکدیگر بوده و به موقعیت مطلق اتمها وابسته نیست. در واقع در انتخاب یک تابع پتانسیل تقارن مولکولها سخت یا انعطافپذیر بودن آنها تعداد مکانهای برهمکنش برای هر مولکول و مسائلی از این قبیل تعیین میشوند. صورت جمع برهمکنشهای جفت گونه سادهترین انتخاب پتانسیل این است )دو ذرهای ) بنویسیم: که آن را به در گذشته پتانسیلهای برهمکنش اغلب توسط برهمکنشهای جفتی نمایش داده میشدند اما امروزه از برهمکنشهای کاملتر استفاده میشود] 3 [. مهمترین مفهوم در مورد نیروی بین دو مولکول بهوسیله تابع پتانسیل بیان میشود. حالت ممکن این است که دو اتم و سادهترین را در نظر بگیریم که هر کدام از هستههای آنها با بار مثبت با الکترونهای منفی برهمکنش دارند. دو اتمی که کامال از هم جدا هستند هیچ همکنشی ندارند لذا انرژی کل سیستم دو اتمی برابر با انرژیهای دو اتم منفرد است: اگر دو اتم در فاصله سیستم ایجاد میکند. وابسته است و نه به جهتگیری آنها. از هم قرار داشته باشند برهمکنش بین آنها یک سهم خارجی در انرژی اگر اتمها را متقارن در نظر بگیریم انرژی فقط به فاصله بین دو اتم از یکدیگر بنابراین انرژی کل عبارت خواهد بود از: 3 که سهمی از انرژی کل است که از برهمکنش به وجود آمده و تابع انرژی پتانسیل جفتی بین مولکولی نام دارد Two-Body 3
4 بنابراین پتانسیل جفتی بین مولکولی انحراف انرژی کل سیستم دو اتمی از مقدار آن در حالتی است که دو اتم در فاصله بینهایت از یکدیگر قرار دارند. این اختالف انرژی از لحاظ عددی برابر با مقدار کاری است که الزم است انجام شود تا دو اتم را از فاصله به فاصله از یکدیگر بیاوریم. لذا: 5 بنابراین که 6 نیروی عمل کننده بین دو اتم در فاصله است. بر اساس قرارداد عالمت نیروی در هنگام جاذبه مثبت و در هنگام دافعه منفی است. انرژی برهمکنش بین دو اتم از نیروی الکتریکی بین بارهایی که از آنها به وجود آمدهاند ایجاد میشود. در تصویر نیمه کالسیکی یک اتم الکترونها در اوربیتالهای پیوسته حول هستهها فرض میشوند مقیاس زمانی مرتبط با سرعت حرکت الکترون نوسان دارند. به طوری که این نیروهای الکتریکی در یک اگر دو اتم در فاصله شوند نیروی خالص بین آنها میانگین نیروهایی است که به سرعت در حال نوساناند. ثابت نگه داشته طبق نظریه مولکولی ماده اتمها در ماده در حرکت مداوم هستند در این صورت باید مفهوم انرژی پتانسیل را دوباره تعریف کنیم اما اگر مقیاس زمانی که دو اتم به یکدیگر نزدیک میشوند در مقایسه با مقیاس زمانی حرکت الکترونها بزرگ باشد در این صورت نیروی بین اتمها یک میانگین زمانی از مقادیر نوسانی خواهد بود و لذا مفهوم قبلیمان از تابع انرژی پتانسیل معتبر خواهد بود. خوشبختانه سرعت اتمها عموما و در اغلب شرایط عملی خیلی کوچکتر از سرعت الکترونها حول هسته است. بنابراین میتوان یک پتانسیل بین مولکولی منحصربهفرد و مستقل از سرعت را برای اتم- های در حال حرکت با سرعت معین در نظر بگیریم. این فرض مهم بعنوان تقریب بورن اپنهایمر شناخته شده و از این نظر مفید است که در یک برخورد تنها حرکت هستهای برای توصیف وقایع دینامیکی در نظر گرفته میشود. شکل عمومی تابع انرژی پتانسیل برای اتمهای متقارن کروی دست آمده و سپس توسعه یافت در شکل) - ( نشان داده شده است. که توسط واندروالس به 1- Continuous Orbitals - Born-oppenheimer 4
5 شکل -. نیرو و تابع انرژی پتانسیل جفتی بین مولکولی این نمودار شامل یک نیروی دافعه قوی در کوتاه برد و یک نیروی جاذبه در بلند برد است. موضوع در عبارت انرژی پتانسیل مثبت و در فواصل زیاد انرژیها منفی است. وصل شدهاند. σ شده است. در شکل) - ( این نیز بیان شده است به طوری که در فواصل کم انرژیها این دو ناحیه در نمودار توسط یک مینیمم به یکدیگر پارامترهایی که اغلب برای شناسایی پتانسیل به کار میرود تعریف فاصله ای است که انرژی پتانسیل در آن صفر میشود و انرژی پتانسیل به مقدار مینیمم خود میرسد و با فاصلهای است که در آن - ε نشان داده میشود که ε عمق چاه پتانسیل است. مسئله ی مهم در بر هم کنش بین دو مولکول عدم تقارن کروی است زیرا در این صورت انرژی بین مولکولی نه تنها به فاصلهی بین مولکولی بلکه به جهت گیری نیز وابسته است. بر همکنشها در مولکول های دارای تقارن استوانهای مانند برهمکنش بین دو مولکول نیتروژن یا دو مولکول هیدروژن کلراید مثالهایی از این نوع تابع انرژی پتانسیلاند. در چنین مولکول هایی سهمهای افزایشی برای انرژی کل برهمکنش سیستم دو مولکولی وجود دارد که از انرژی درونی مولکول ها ناشی میشود و شامل انرژی ارتعاشی و چرخشی است. در چنین مواردی تابع انرژی پتانسیل بین مولکولی به حالت درونی هر مولکول وابسته است. چنین برهمکنشهایی هنوز به اندازه برهمکنشهای بین ذرات تک اتمی شناخته شده نیستند ]4[. 5
6 1--1 سیستمهای اتمی اگر سیستمی شامل اتم در نظر بگیریم انرژی پتانسیل این سیستم را میتوان به جمالتی تقسیم کرد که به مختصات اتمهای مجزا اتمهای جفتی اتمهای سهتایی و... بستگی داشته باشد. 7 اولین جمله در این معادله -1 اثر یک میدان خارجی روی سیستم را نشان میدهد. سایر جمالت برهمکنش بین ذرات را نشان میدهند جملهی دوم نشان دهندهی پتانسیل جفتی است و به فاصلهی بین جفت ذرات بستگی دارد و جملهی سوم نشان دهندهی پتانسیل سه ذرهای است. در زیر برخی از مدلهای پتانسیل جفتی مهم را معرفی میکنیم: 1 پتانسیل کره سخت شکل )-( پتانسیل کره سخت را نشان میدهد. این پتانسیل به صورت زیر تعریف میشود: 8 شکل -. پتانسیل کرهی سخت 1- Hard spher 6
7 - 1 پتانسیل کره نرم این پتانسیل به صورت زیر تعریف میشود: 9 که و متغیری است که اغلب به صورت یک عدد صحیح انتخاب میشود. جا نیز همانند کره سخت جاذبه وجود ندارد اما مولکولها میتوانند به هم نزدیک شوند. آنگاه این مدل همانند کره سخت خواهد شد. -3 پتانسیل چاه مربعی شکل )3-( این نوع از پتانسیل را نشان میدهد و به صورت زیر تعریف میشود: در این اگر پتانسیل لنارد- جونز )1-6( شکل 3-. پتانسیل چاه مربعی متداول ترین و ساده ترین پتانسیلی که در شبیهسازی رایانهای مورد استفاده قرار میگیرد این نوع پتانسیل است که در شکل) 4- ( نشان داده شده است و به صورت زیر تعریف میشود: 1- Soft spher - Square-well 3- Lennard-Jones potential 7
8 شکل 4-. پتانسیل لنارد-جونز این پتانسیل دارای یک جاذبه در فاصلههای زیاد میباشد در رسد و در فواصل بسیار اندک دارای دافعهی بسیار قوی است. بیشتر در به یک مینیم می- از صفر گذشته و با کاهش دافعه با شیب بسیار تند افزایش مییابد. این پتانسیل امروزه بهعنوان مدل بسیار مهمی برای بررسی رفتار اتمها در سیستمهای دوبعدی مورد استفاده قرار میگیرد. پتانسیل لنارد- جونز را میتوان بهعنوان یک پتانسیل استاندارد مورد استفاده قرار داد. --1 سیستمهای مولکولی است. در مطالعه موضوعات بنیادی ارائه یک پتانسیل جفتی صحیح برای یک مولکول نسبت به پتانسیل اتمی به مراتب پیچیدهتر زیرا مسائل دیگری نظیر همپوشانی ناهمسانگرد پراکندگی و نیروهای القایی نیز وجود دارد که ناشی از غیرکروی بودن ابر الکترونی مولکولهای چنداتمی است. این مسائل را میتوان با استفاده از روشهای نظیر روش هارتری- ساده استفاده از روشهای نیمهتجربی برای سهمهای مختلف مولکولی در نظر گرفته میشود. مولکولی تشخیص سهمهای مولکولی مختلف است. فاک و یا نظریه تابعی 3 چگالی حل کرد. یک روش نمایش تابع پتانسیل است بهگونهای که در این تابع اولین مرحله در فرمولبندی یک تابع پتانسیل این سهمها شامل دو نوع برهمکنش است: 4 برهمکنشهای بین مولکولی و درونمولکولی. برهمکنشهای درونمولکولی برهمکنش بین اتمهای 1- Anisotropy overlap -Dispersion 3- Density Functional theory(dft) 4- Intermolecular interactions 8
9 و 1 و 1 و 1 مختلف در مولکول هستند که مستقل از پیوندهای مولکولیاند. برهمکنشهای بینمولکولی نیز به واسطه وجود پیوندهای مولکولی روی میدهند. تمایز بین این دو نوع برهمکنش بر مبنای در نظر گرفتن گستره فاصله بین مولکولی بهطور دلخواه میباشد. اتمهایی که توسط چهار پیوند یا بیش از چهار پیوند از هم جدا شدهاند فقط از طریق نیروهای غیرپیوندی )بین مولکولی( برهمکنش دارند و برهمکنشهای پیوندی )درون مولکولی( به برهمکنش بین اتمهایی که مستقیما به هم متصلا د ن )برهمکنشهای و ( یا برهمکنش بین اتمهایی که از طریق اتصال با یک اتم مشترک با هم پیوند دارند )برهمکنشهای و 3 ( و یا برهمکنش بین اتمهایی با سه پیوند واسطه )برهمکنشهای و 4 ( مربوط میشوند. این برهمکنشها در شکل نشان داده شده است. 3 شکل 5-. برهم کنش های درون مولکولی برهمکنشهای بین مولکولی شامل اثرات یونی قطبی یا غیرقطبی بودن مولکولها پیوندهای هیدروژنی بین مولکولی و اثرات سهذرهای است. برهمکنشهای درون مولکولی شامل خمش زاویه- ای خمش خارج از صفحه پیچش درون مولکولی و جمالت و کشش با هم پیچش و خمش با هم و است....( تقاطعی درون مولکولی )شامل خمش اهمیت نسبی جمالت بین مولکولی و درون مولکولی به طبیعت مولکول وابسته است. قابل ذکر است که برهمکنشهای غیرپیوندی بسیار بااهمیت هستند. 4 پس با صرفنظر کردن از جمالت پیوندی و زاویهای و در هم کنشهای بر نظر گرفتن غیرپیوندی و الکتروستاتیک )کولمبی( میتوان نمایش قابل قبولی از انرژی مولکول ارائه داد. بهعنوان مثال پتانسیل استوک مایر بهصورت زیر بیان میشود که در آن جمله اول پتانسیل لنارد- جونز برای سهم دافعه و پراکندگی است و جمله دوم مربوط به سهم برهمکنشهای دوقطبی است] [. 1- Interamolecular interactions - Cross terms 9
10 3-1 روشهای استخراج تابع پتانسیل بین مولکولی از دادههای تجربی این روشها شامل روش وارونگی و روش برازش است. انتخاب میشود که دارای تعدادی پارامتر تنظیمپذیر است. بهترین سازگاری با مجموعه دادههای تجربی موردنظر حاصل شود. در روش برازش یک مدل پتانسیل این پارامترها را آنقدر تغییر میدهند تا در روش وارونگی دادههای تجربی با یک مدل پتانسیل شامل تعداد کمی پارامتر تنظیمپذیر بهصورت یک تابع بررسی میشود. ثابت شده است که وارونگی دادههای تجربی از قبیل خواص انتقالی )بخصوص ویسکوزیته( برای تعیین تابع انرژی پتانسیل بسیار مناسب است] 3 [. 4-1 کاربردهای هیدروژن عمدهترین کاربردهای هیدروژن عبارتند از: - مصرف هیدروژن در صنایع نفت و پتروشیمی و سایر واحدهای تولید مواد شیمیایی از جمله آمونیاک هیدروکلریک اسید متانول و طیف گستردهای از ترکیبات آلی. هم چنین در فرآیند الکیل زدایی آبی گوگرد زذایی آبی هیدروکراکینگ و هیدروژنه کردن چربیها و روغنها بکار میرود. - کاربرد مستقیم هیدروژن به عنوان عامل تأمین انرژی در پیلهای سوختی از کاربرد در سفینه- های فضایی تا وسایل کوچک الکترونیکی مانند تلفن های همراه و رایانههای قابل حمل است. هم- چنین در صنایع نیروگاهی و حمل و نقل و صنایع بزرگ اتومبیلسازی به عنوان مولد انرژی به کار میرود.)هم اکنون شرکتهای خودروسازی خودروهای پیل سوختی هیدروژنی نمودهاند(. اقدام به ساخت هیدروژن کامال قابل بازیافت بوده و در مقایسه با هر نوع سوخت دیگر دارای دانسیته انرژی در واحد وزن باالتری است از این نظر جذابیت باالیی برای استفاده در اتومبیل دارد. )و حتی اتوبوسهای شهری( و پیلهای سوختی به عنوان یک سوخت مناسب 1- Inversion method - Fitting procedure 11
11 3- هیدروژن یک سوخت جایگزین مناسب برای سوختهای فسیلی است زیرا بر خالف آنها منبعی تجدیدپذیر پاک و فراوان است. هم چنین برای افزایش و ارتقاء ارزش سوختهای هیدروکربنی به کار میرود و هر چه نسبت کربن به هیدروژن در ساختار مولکولی سوخت کاهش یابد به معنی کاهش انتشار دی اکسیدکربن و منواکسید کربن در محیط بخصوص در پاالیشگاههای نفت دارای اهمیت است. -4 هیدروژن میتواند مانند گاز استفاده قرار گیرد. طبیعی به عنوان سوخت این موضوع میباشد. گازی در شبکههای گاز شهری مورد همچنین میتوان گازهیدروژن را با گاز طبیعی مخلوط کرده و آن را به مصرف رساند. یک تجربهی عملی نشان داده است که افزایش حدود 1 تا 5 درصد حجمی گاز هیدروژن به شبکهی سوخت گاز شهری مشکل خاصی را ایجاد نکرده است ضمن اینکه انتشار گاز دیاکسید- کربن را به مقدار قابل توجهی کاهش داده است. 5- یکی دیگر از زمینههای مستعد کاربرد هیدروژن به عنوان منبع انرژی تولید نیروی برق مورد نیاز شهری است. 6- هیدروژن در نیروگاههای برق به دلیل ظرفیت گرمایی بسیار باالی آن به عنوان خنک کنندهی ژنراتورها مورد استفاده قرار میگیرد. 7- هیدروژن یک افزودنی مجاز به مواد خوراکی است با کمک آن می توان بسته بندی مواد خوراکی را از نظر نشتی و سوراخ آزمود همچنین از اکسید شدن مواد خوراکی هم پیشگیری میکند. 8- توسعهی کاربردهای دیگر هیدروژن در آینده در صنایع فضانوردی و هواپیمایی است. در حال حاضر در صنایع فضانوردی در مواردی استفاده میشود و شرکتهای هواپیما سازی نیز فعالیتهایی را برای ساخت هواپیما با سوخت هیدروژنی را آغاز کردهاند زیرا این سوخت بسیار با جو سازگار میباشد. امروزه شاید شکی باقی نمانده باشد که سوخت آینده بشر هیدروژن است. کاربردهای دیگر هیدروژن در حسگرهای قابل انعطاف هیدروژنی تولید هیدروژن سبز فرآیند هابر صنعت جوشکاری احیای سنگ معدن فلزی تحقیقات سرما شناسی کودهای شیمیایی صنایع فوالدسازی شیشه چوب و... است] 5 [. 1- Haber process 11
12 5-1 هدف این تحقیق هدف از این تحقیق تعیین یک تابع انرژی پتانسیل جفتی از طریق روش وارونگی دادههای ویسکوزیته در فشار صفر است که با استفاده از آن ضریب دوم ویریال ویسکوزیته و هدایت گرمایی هیدروژن را در دماها و چگالیهای مختلف محاسبه کرده ایم. هم چنین شبیه سازی دینامیک مولکولی را برای به دست آوردن برخی خواص ترمودینامیکی )فشار و انرژی( و انتقالی )ضریب خودنفوذی( سیال هیدروژن در دماها و چگالیهای مختلف با استفاده از پتانسیل جفتی محاسبه شده انجام دادهایم و با استفاده از شبیهسازی یک معادله حالت جدید برای هیدروژن به دست آوردهایم. 1
13 فصل دوم بررسی متون در زمینه پتانسیل هیدروژن و محاسبه خواص آن با استفاده از شبیهسازیهای رایانهای 13
14 تا کنون کارهای متعددی در زمینهی محاسبهی پتانسیل هیدروژن و شبیهسازی آن با استفاده روشهای گوناگون انجام گرفته است در این فصل برخی از این موارد ذکر میکنیم: از 98 در سال حسنین و همکارانش ]6[ پتانسیلهای جفتی مولکول و چند مولکول خطی دیگر را با استفاده از سه روش مستقل کیهارا-کوید )شامل اثرات القایی پراکندگی و الکتروستاتیک( محاسبات از بین کردند. ( مجموعه پایهی و این روشها پتانسیل کیهارا-کوید نسبت به ) و روش برهم کنش اتم-اتم بررسی بخش جاذبهی سطح انرژی پتانسیل را بیش از حد در نظر میگیرد و نامتقارنی این سطح را کمتر برآورد میکند. از لحاظ کمیتی نیز پتانسیل کیهارا-کوید و اتم-اتم در توافق با هماند به طوری که وجود اثرات الکتروستاتیک در پتانسیل کیهارا-کوید تأثیر اندکی بر نتایج پتانسیل اتم-اتم دارد. در سال ]7[ کوگا 4 ضریب دقیق عبارت سه دو قطبی اکسیلرود-تلر را برای سه اتم هیدروژن محاسبه کرد. این معادله یک عبارت اصلی مهم برای نیروی بلندبرد سهذرهای غیرجمعپذیر است. در سال الوندی و همکارانش ]8[ انرژی برهمکنش بین دو مولکول هیدروژن )سیستم نزدیک به مینیمم واندروالس را با استفاده از روش در گسترهی فاصله ) 5/5-6 محاسبه کردند. آنها مجموعه پایه شامل 5 تابع گاوسین مستقل برای تمام محاسبات انرژی به کار بردند و از 6 تکنیک اربیتال اتمی قطبیشده برای کاهش حجم محاسبات در سال پادگارنی و پاشکف ]9[ استفاده کردند. رفتار ترمودینامیکی هیدروژن مایع ارتو و پارا را از نظر تئوری و تجربی مورد بررسی قرار دادند. آنها در توصیف ترمودینامیکی به شکل تئوری به اشکاالت بزرگی برخوردند که آنها را ناشی از اثرات کوانتومی هیدروژن در فاز مایع دانستند زیرا برهمکنشها بین مولکولهای ارتو و پارا و نیز اسپینهایشان متفاوت است. 1- Hasanein - Kihara-Koide 3- Koga 4- Axilrod-Teller 5- Lavendy 6- Polarized atomic orbital technique 7- Podgorny and Pashkov 14
15 در سال ]1[ 99 بوانیچ پارامترهای پتانسیل مکان-مکان لنارد جونز را برای و چند مولکول خطی دیگر محاسبه کرد. با استفاده از مدل پتانسیلی شامل برهمکنشهای -6 لنارد جونز مکان-مکان و برهمکنشهای دوقطبی و چهارقطبی ضریب دوم ویریال را محاسبه کرده و سپس با فیت کردن مقادیر تجربی جونز مکان-مکان را محاسبه کردند. در سال 996 استفاده از روش فرمولبندی فیمن و استفاده از ممان دوقطبی و چهارقطبی مولکولها پارامترهای لنارد ونگ و همکارانش ][ خواص ترمودینامیکی و تعادل فاز سیال هیدروژن را با شبیه سازی کردند. چگالی انرژی درونی و انرژی آزاد گیبس را محاسبه کرده و با آنها با استفاده از یک روش مونت کارلو ترکیب این دو روش و تکنیک مجموعه گیبس دیاگرام فاز مایع-بخار را برای هیدروژن به دست آوردند. نتایج حاصل توافق خوبی با تجربه نشان داد. در سال 997 فشرده شده انجام دادند. ( و چگالی ) 3 لنوسکی و همکارانش] [ شبیه سازی دینامیک مولکولی را روی هیدروژن مایع از این شبیه سازی فشار و رسانایی الکتریکی را در گسترههایی از دما) مونت کارلو مشاهده شد که رسانایی الکتریکی با افزایش -/4) محاسبه کردند. از نتایج این شبیه سازی و نیز محاسبات چگالی به سرعت افزایش مییابد. نتایج حاصل از فشار و رسانایی الکتریکی را با تجربه مقایسه کردند و توافق خوبی مشاهده گردید. در سال مقاری و همکارانش ]3[ چگالی کم بین مولکولهای هیدروژن در گستره دمایی ( وارونگی این معادله به محاسبه انرژی پتانسیل پرداختند. آنها معادله همبستگی برای انتگرال برخورد ویسکوزیته در ) به دست آوردند و از طریق این پتانسیل نتایج خوبی برای دادههای ترموفیزیکی مانند ضریب دوم ویریال و خواص انتقالی در فاز گازی ارائه میدهد. در سال زائو وهمکارانش ]4[ کشش سطحی سیاالت کوانتومی ازجمله خالص را در فاز مایع-بخار با استفاده از شبیه سازی مولکول مونت کارلو محاسبه کردند. آنها از فرمولبندی فیمن برای محاسبه رفتار مکانیک کوانتوم در دو فاز مایع و بخار استفاده کردند. همچنین نمودار فاز مایع- 1- Bouanich - Wang 3- Lenosky 4- Maghari 5- Zhao 15
16 بخار را برای هیدروژن خالص در گسترهی دمایی ( بسیار خوبی با تجربه نشان داد. در سال 8-31( به دست آوردند. نتایج حاصل توافق 118 دیویس و همکارانش] 5 [ استفاده از دینامیک مولکولی بررسی کردند. کنشهای درون مولکولی و بین مولکولی( نمودار ذوب فشار باالی آنها با استفاده مدل میدان نیرو معادله حالت فشار- دست آوردند. این معادله برای حالت جامد با فشارهای برای مایع انحراف داشت. هیدروژن جامد و مایع را با )برای توصیف برهم- حجم هیدروژن جامد و مایع را به 51 توافق خوبی با تجربه نشان داد اما آنها علت شکست این مدل برای هیدروژن مایع را ایجاد تغییر در مکانیسم برهمکنشهای مولکولهای هیدروژن در حالت مایع دانستند. در سال 1 پرداختند. بلکریشنن و همکارانش] 6 [ به محاسبه دینامیک کوانتومی تمام بعد برخوردهای آنها انتقال انرژی چرخشی و ارتعاشی در برخوردهای بین دو مولکول پارا 3 هیدروژن را توسط دو سطح انرژی پتانسیل هیند و 4 مقایسه کردند. مشخص شد که پتانسیل هیند توضیح دقیقتری از انتقاالت ارتعاشی و چرخشی )حداقل برای اعداد کوانتومی ارتعاشی ) در برخوردهای در سال 1 ارئه میدهد. 5 جرجسکو و همکارانش] 7 [ شبیه سازی دینامیک کوانتومی را برای سیستم چند ذرهای هیدروژن مایع پارا با استفاده از روش دینامیک کوانتومی گاوسین گرمایی انجام دادند. مزیت 6 این روش قابلیت کاربرد در دماهای باال و زمانهای کوتاه و نیز حفظ توزیع بولتزمن کوانتومی است. 1- Davis - Balakrishnan 3- Hind potential energy surface (PES) 4- Boothroyd, Martin, Keogh and Peterson 5- Georgescu 6- Quantum Boltzman distribution 16
17 فصل سوم شبیهسازی دینامیک مولکولی 17
18 1-3 پتانسیلهای بین مولکولی برهم کنش های دو ذرهای و سه ذرهای برهم کنش های مختلف در سیستم های مولکولی شامل برهم کنش های دو ذره ای سه ذره ای چهار ذره ای و باالتر است اما آنچه که در توابع پتانسیل سیستم های مولکولی وارد میشود برهم کنش های دو و سه ذره ای است زیرا امکان نزدیک شدن چهار اتم و باالتر از آن به یکدیگر غیر محتمل است و عالوه بر آن برهم کنش های بیش از سه ذره از نظر عالمت همدیگر راخنثی میکنند. لذا در عمل با یک تقریب خوب پتانسیل کل را میتوان حاصل برهم کنشهای دو ذرهای و سه ذره ای جاذبه ای در نظر گرفت. برهم کنشهای دو ذره ای ( ) از روش های محاسبه پتانسیل )از جمله روش وارونگی( به دست میآید. برهم کنش های سه ذرهای نیز شامل دافعه و جاذبه میباشد. که اغلب از سهم دافعه در مقابل نیروهای جاذبه صرف نظر میشود. نیروهای جاذبه شامل اثرات الکتروستاتیک القایی قطبی همهی این اثرات در نظر و پراکندگی میشود که برای مولکول های گرفته میشود ولی برای مولکول های غیر قطبی از اثرات الکتروستاتیک و القایی در مقابل پراکندگی صرف نظر میشود. اثرات پراکندگی ناشی از برهم کنش- های لحظهای است و رابطه آن به صورت زیر است: 3 که زیروندهای و به ترتیب مربوط به اثرات دوقطبی و چهار قطبی است. )عبارت سه دو قطبی( تنها جمله قابل توجه در این رابطه است زیرا جمالت دیگر اثرات یکدیگر را خنثی می- کنند. این عبارت اولین بار توسط اکسیلرود-تلر از طریق رابطهی زیر محاسبه شد: 3 در این رابطه 3 ضریب غیر جمع پذیر نام دارد و از رابطهی زیر محاسبه میگردد: 1- Electrostatic - Induction 3- Non-additivity coefficient 18
19 3 3 که در آن قطبش پذیری و ضریب پراکندگی نام دارد که هر دو از محاسبات کوانتومی به دست میآیند. پتانسیل اکسیلرود-تلر برای گاز های نجیب مورد استفاده قرار میگیرد] 4 [. پتانسیل پتانسیل دیگری که عالوه بر گازهای نجیب برای سایر سیاالت نیز مورد استفاده قرار میگیرد سه ذرهای ) ( ونگ و سادوس است. ]8[ آن ها نشان دادند که یک رابطهی ساده ودقیق بین برهم کنش های دو ذرهای و سه ذرهای وجود دارد که به ما اجازه میدهد اثرات سه ذرهای را بدون هیچ هزینهی محاسباتی اضافی به دست آوریم. این رابطه به صورت زیر تعریف میشود: 4 3 که در آن همان ضریب غیر جمع پذیر و چگالی عددی است خواص انتقالی فرآیندهای انتقالی مولکولی با انتقال یا حرکت خواص داده شده مانند اندازه حرکت انرژی و جرم توسط حرکت مولکولی از بین یک سیستم که میتواند سیال)مایع یا گاز( یا جامد باشد ارتباط دارد. برخی از این خواص ویسکوزیته هدایت گرمایی و ضریب خود نفوذی هستند. خواص انتقالی یک گاز رقیق را میتوان در عبارتهای یک مجموعه انتگرال برخورد Ω بیان کرد. این انتگرال برای ویسکوزیته به دما وابسته بوده و برای یک گاز خالص از طریق انتگرال سهگانهی مکانیک کالسیکی با تابع انرژی پتانسیل جفتی مولکولی در انتگرال های برخورد وجود دارد: در ارتباط است. لذا تمام اطالعات در مورد پتانسیل بین Ω Sadus - Transport properties 19
20 اما باید یادآور شد که برای مولکولهای غیر کروی مانند هیدروژن این تئوری به دلیل نیروهای ناهمسانگرد مربوط به ساختار درونی مولکولها پیچیده است. به ویژه به دلیل وجود ساختار درونی منجر به برخوردهای غیراالستیک شده و محاسبات پراکندگی ناحیهی برخورد بسیار پیچیده میشود. روش وارونگی یک انرژی پتانسیل جفتی همسانگرد را تولید میکند و بنابراین در محاسبات خواص انتقالی ما تئوری چاپمن-اینسکوگ ] 9 [ فرم مفیدش را حفظ میکند. انتگرالهای برخوردی که ظاهر میشوند باید در تمام جهات ممکن در برخوردها میانگینگیری شوند. مقدار میانگین Ω با فرض همهی جهات نسبی یکسان به صورت زیر نوشته میشود: و Ω Ω 8 3 رخ میدهد و ماسون [1] نزدیکترین زوایای الزم برای جهات ویژهی دو مولکول در برخورد دوتایی در صفحهایست که برخورد جهت صفحه در فضاست. اساس فیزیکی برای این تقریب که تقریب مانچیک- نامیده میشود این است که اغلب برهم کنشها در یک برخورد در حوالی فاصلهی مسیر رخ میدهد که در طول آن جهتگیری نسبی برای گسترهای از دما خیلی تغییر نمیکند. بنابراین پتانسیل میتواند برای اطالعات ورودی مورد نیاز در محاسبهی انتگرالهای برخورد و در نتیجه خواص انتقالی به کار رود روش وارونگی روش وارونگی بر پایهی ویسکوزیته برای به دست آوردن پتانسیلهای بر هم کنش از گسترش اصل حالت متناظر استفاده میکند] [. اثبات شده است که این اصل قادر به ارتباط بین خواص تعادلی و خواص انتقالی گازهای نجیب برخی گازهای چند اتمی و مخلوط های چند جزئی در گسترهی وسیعی از دما بوده و دقتی قابل مقایسه با بهترین اندازهگیریها دارد] 9 [. با استفاده از داده های تجربی ویسکوزیته تابع وارونگی به دست میآید که شامل مراحلی است. انتگرال برخورد کاهش یافتهی 3 )بدون بعد ) ویسکوزیته به صورت زیر تعریف میشود: Ω Ω Chapman-Enskog theory - Monchick-Mason approximation 3- Dimensionless 1
محاسبه ی برآیند بردارها به روش تحلیلی
محاسبه ی برآیند بردارها به روش تحلیلی برای محاسبه ی برآیند بردارها به روش تحلیلی باید توانایی تجزیه ی یک بردار در دو راستا ( محور x ها و محور y ها ) را داشته باشیم. به بردارهای تجزیه شده در راستای محور
روش محاسبه ی توان منابع جریان و منابع ولتاژ
روش محاسبه ی توان منابع جریان و منابع ولتاژ ابتدا شرح کامل محاسبه ی توان منابع جریان: برای محاسبه ی توان منابع جریان نخست باید ولتاژ این عناصر را بدست آوریم و سپس با استفاده از رابطه ی p = v. i توان این
تصاویر استریوگرافی.
هب انم خدا تصاویر استریوگرافی تصویر استریوگرافی یک روش ترسیمی است که به وسیله آن ارتباط زاویه ای بین جهات و صفحات بلوری یک کریستال را در یک فضای دو بعدی )صفحه کاغذ( تعیین میکنند. کاربردها بررسی ناهمسانگردی
Angle Resolved Photoemission Spectroscopy (ARPES)
Angle Resolved Photoemission Spectroscopy (ARPES) روش ARPES روشی است تجربی که برای تعیین ساختار الکترونی مواد به کار می رود. این روش بر پایه اثر فوتوالکتریک است که توسط هرتز کشف شد: الکترونها می توانند
مثال( مساله الپالس در ناحیه داده شده را حل کنید. u(x,0)=f(x) f(x) حل: به کمک جداسازی متغیرها: ثابت = k. u(x,y)=x(x)y(y) X"Y=-XY" X" X" kx = 0
مثال( مساله الپالس در ناحیه داده شده را حل کنید. (,)=() > > < π () حل: به کمک جداسازی متغیرها: + = (,)=X()Y() X"Y=-XY" X" = Y" ثابت = k X Y X" kx = { Y" + ky = X() =, X(π) = X" kx = { X() = X(π) = معادله
مفاهیم ولتاژ افت ولتاژ و اختالف پتانسیل
مفاهیم ولتاژ افت ولتاژ و اختالف پتانسیل شما باید بعد از مطالعه ی این جزوه با مفاهیم ولتاژ افت ولتاژ و اختالف پتانسیل کامال آشنا شوید. VA R VB به نظر شما افت ولتاژ مقاومت R چیست جواب: به مقدار عددی V A
آزمایش 1: پاسخ فرکانسی تقویتکننده امیتر مشترك
آزمایش : پاسخ فرکانسی تقویتکننده امیتر مشترك -- مقدمه هدف از این آزمایش بدست آوردن فرکانس قطع بالاي تقویتکننده امیتر مشترك بررسی عوامل تاثیرگذار و محدودکننده این پارامتر است. شکل - : مفهوم پهناي باند تقویت
تحلیل مدار به روش جریان حلقه
تحلیل مدار به روش جریان حلقه برای حل مدار به روش جریان حلقه باید مراحل زیر را طی کنیم: مرحله ی 1: مدار را تا حد امکان ساده می کنیم)مراقب باشید شاخه هایی را که ترکیب می کنید مورد سوال مسئله نباشد که در
مدار معادل تونن و نورتن
مدار معادل تونن و نورتن در تمامی دستگاه های صوتی و تصویری اگرچه قطعات الکتریکی زیادی استفاده می شود ( مانند مقاومت سلف خازن دیود ترانزیستور IC ترانس و دهها قطعه ی دیگر...( اما هدف از طراحی چنین مداراتی
جلسه ی ۱۰: الگوریتم مرتب سازی سریع
دانشکده ی علوم ریاضی داده ساختارها و الگوریتم ها ۸ مهر ۹ جلسه ی ۱۰: الگوریتم مرتب سازی سریع مدر س: دکتر شهرام خزاي ی نگارنده: محمد امین ادر یسی و سینا منصور لکورج ۱ شرح الگور یتم الگوریتم مرتب سازی سریع
آزمایش 8: تقویت کننده عملیاتی 2
آزمایش 8: تقویت کننده عملیاتی 2 1-8 -مقدمه 1 تقویت کننده عملیاتی (OpAmp) داراي دو یا چند طبقه تقویت کننده تفاضلی است که خروجی- هاي هر طبقه به وروديهاي طبقه دیگر متصل شده است. در انتهاي این تقویت کننده
تئوری جامع ماشین بخش سوم جهت سادگی بحث یک ماشین سنکرون دو قطبی از نوع قطب برجسته مطالعه میشود.
مفاهیم اصلی جهت آنالیز ماشین های الکتریکی سه فاز محاسبه اندوکتانس سیمپیچیها و معادالت ولتاژ ماشین الف ) ماشین سنکرون جهت سادگی بحث یک ماشین سنکرون دو قطبی از نوع قطب برجسته مطالعه میشود. در حال حاضر از
شاخصهای پراکندگی دامنهی تغییرات:
شاخصهای پراکندگی شاخصهای پراکندگی بیانگر میزان پراکندگی دادههای آماری میباشند. مهمترین شاخصهای پراکندگی عبارتند از: دامنهی تغییرات واریانس انحراف معیار و ضریب تغییرات. دامنهی تغییرات: اختالف بزرگترین و
بسم اهلل الرحمن الرحیم آزمایشگاه فیزیک )2( shimiomd
بسم اهلل الرحمن الرحیم آزمایشگاه فیزیک )( shimiomd خواندن مقاومت ها. بررسی قانون اهم برای مدارهای متوالی. 3. بررسی قانون اهم برای مدارهای موازی بدست آوردن مقاومت مجهول توسط پل وتسون 4. بدست آوردن مقاومت
تخمین با معیار مربع خطا: حالت صفر: X: مکان هواپیما بدون مشاهده X را تخمین بزنیم. بهترین تخمین مقداری است که متوسط مربع خطا مینیمم باشد:
تخمین با معیار مربع خطا: هدف: با مشاهده X Y را حدس بزنیم. :y X: مکان هواپیما مثال: مشاهده نقطه ( مجموعه نقاط کنارهم ) روی رادار - فرض کنیم می دانیم توزیع احتمال X به چه صورت است. حالت صفر: بدون مشاهده
جلسه 3 ابتدا نکته اي در مورد عمل توابع بر روي ماتریس ها گفته می شود و در ادامه ي این جلسه اصول مکانیک کوانتمی بیان. d 1. i=0. i=0. λ 2 i v i v i.
محاسبات کوانتمی (671) ترم بهار 1390-1391 مدرس: سلمان ابوالفتح بیگی نویسنده: محمد جواد داوري جلسه 3 می شود. ابتدا نکته اي در مورد عمل توابع بر روي ماتریس ها گفته می شود و در ادامه ي این جلسه اصول مکانیک
فصل چهارم : مولتی ویبراتورهای ترانزیستوری مقدمه: فیدبک مثبت
فصل چهارم : مولتی ویبراتورهای ترانزیستوری مقدمه: فیدبک مثبت در تقویت کننده ها از فیدبک منفی استفاده می نمودیم تا بهره خیلی باال نرفته و سیستم پایدار بماند ولی در فیدبک مثبت هدف فقط باال بردن بهره است در
قاعده زنجیره ای برای مشتقات جزي ی (حالت اول) :
۱ گرادیان تابع (y :f(x, اگر f یک تابع دومتغیره باشد ا نگاه گرادیان f برداری است که به صورت زیر تعریف می شود f(x, y) = D ۱ f(x, y), D ۲ f(x, y) اگر رویه S نمایش تابع (y Z = f(x, باشد ا نگاه f در هر نقطه
Spacecraft thermal control handbook. Space mission analysis and design. Cubesat, Thermal control system
سیستم زیر حرارتی ماهواره سرفصل های مهم 1- منابع مطالعاتی 2- مقدمه ای بر انتقال حرارت و مکانیزم های آن 3- موازنه انرژی 4 -سیستم های کنترل دما در فضا 5- مدل سازی عددی حرارتی ماهواره 6- تست های مورد نیاز
ثابت. Clausius - Clapeyran 1
جدول 15 فشار بخار چند مایع خالص در دمای 25 C فشار بخار در دمایC (atm) 25 نام مایع 0/7 دیاتیل اتر 0/3 برم 0/08 اتانول 0/03 آب دمای جوش یک مایع برابر است با دمایی که فشار بخار تعادلی آن مایع با فشار اتمسفر
تمرینات درس ریاض عموم ٢. r(t) = (a cos t, b sin t), ٠ t ٢π. cos ٢ t sin tdt = ka۴. x = ١ ka ۴. m ٣ = ٢a. κds باشد. حاصل x٢
دانش اه صنعت شریف دانش ده ی علوم ریاض تمرینات درس ریاض عموم سری دهم. ١ سیم نازک داریم که روی دایره ی a + y x و در ربع اول نقطه ی,a را به نقطه ی a, وصل م کند. اگر چ ال سیم در نقطه ی y,x برابر kxy باشد جرم
ﯽﺳﻮﻃ ﺮﯿﺼﻧ ﻪﺟاﻮﺧ ﯽﺘﻌﻨﺻ هﺎﮕﺸﻧاد
دانشگاه صنعتی خواجه نصیر طوسی دانشکده برق - گروه کنترل آزمایشگاه کنترل سیستمهای خطی گزارش کار نمونه تابستان 383 به نام خدا گزارش کار آزمایش اول عنوان آزمایش: آشنایی با نحوه پیاده سازی الکترونیکی فرایندها
آزمون مقایسه میانگین های دو جامعه )نمونه های بزرگ(
آزمون مقایسه میانگین های دو جامعه )نمونه های بزرگ( فرض کنید جمعیت یک دارای میانگین و انحراف معیار اندازه µ و انحراف معیار σ باشد و جمعیت 2 دارای میانگین µ2 σ2 باشند نمونه های تصادفی مستقل از این دو جامعه
همبستگی و رگرسیون در این مبحث هدف بررسی وجود یک رابطه بین دو یا چند متغیر می باشد لذا هدف اصلی این است که آیا بین
همبستگی و رگرسیون در این مبحث هدف بررسی وجود یک رابطه بین دو یا چند متغیر می باشد لذا هدف اصلی این است که آیا بین دو صفت متغیر x و y رابطه و همبستگی وجود دارد یا خیر و آیا می توان یک مدل ریاضی و یک رابطه
برابری کار نیروی برآیند و تغییرات انرژی جنبشی( را بدست آورید. ماتریس ممان اینرسی s I A
مبحث بیست و سوم)مباحث اندازه حرکت وضربه قانون بقای اندازه حرکت انرژی جنبشی و قانون برابری کار نیروی برآیند و تغییرات انرژی جنبشی( تکلیف از مبحث ماتریس ممان اینرسی( را بدست آورید. ماتریس ممان اینرسی s I
به نام ستاره آفرین قضیه ویریال جنبشی کل ذرات یک سیستم پایدار مقید به نیرو های پایستار را به متوسط انرژی پتانسیل کل شان
به نام ستاره آفرین قضیه ویریال درود بر ملت نجومی! در این درس نامه می خواهیم یکی از قضیه های معروف اخترفیزیک و مکانیک یعنی قضیه ی شریفه ی ویریال را به دست آوریم. به طور خالصه قضیه ی ویریال متوسط انرژی جنبشی
ویرایشسال 95 شیمیمعدنی تقارن رضافالحتی
ویرایشسال 95 شیمیمعدنی تقارن رضافالحتی از ابتدای مبحث تقارن تا ابتدای مبحث جداول کاراکتر مربوط به کنکور ارشد می باشد افرادی که این قسمت ها را تسلط دارند می توانند از ابتدای مبحث جداول کاراکتر به مطالعه
مسائل. 2 = (20)2 (1.96) 2 (5) 2 = 61.5 بنابراین اندازه ی نمونه الزم باید حداقل 62=n باشد.
) مسائل مدیریت کارخانه پوشاک تصمیم دارد مطالعه ای به منظور تعیین میانگین پیشرفت کارگران کارخانه انجام دهد. اگر او در این مطالعه دقت برآورد را 5 نمره در نظر بگیرد و فرض کند مقدار انحراف معیار پیشرفت کاری
پاياننامهي كارشناسي ارشد رشتهي فیزيک گرايش حالت جامد
دانشکده علوم پایه پاياننامهي كارشناسي ارشد رشتهي فیزيک گرايش حالت جامد Mg 3 P 2 دكتر ويشتاسب سلیمانیان شهريور 2931 چکیده: در این پایاننامه با استفاده از بسته محاسباتی کوانتوم اسپرسو و استفاده از امواج
فصل سوم جریان های الکتریکی و مدارهای جریان مستقیم جریان الکتریکی
فصل سوم جریان های الکتریکی و مدارهای جریان مستقیم جریان الکتریکی در رساناها مانند یک سیم مسی الکترون های آزاد وجود دارند که با سرعت های متفاوت بطور کاتوره ای)بی نظم(در حال حرکت هستند بطوریکه بار خالص گذرنده
نکنید... بخوانید خالء علمی خود را پر کنید و دانش خودتان را ارائه دهید.
گزارش کار آزمایشگاه صنعتی... مکانیک سیاالت ( رینولدز افت فشار ) دانشجویان : فردین احمدی محمد جاللی سعید شادخواطر شاهین غالمی گروه یکشنبه ساعت 2::0 الی رینولدز هدف : بررسی نوع حرکت سیال تئوری : یکی از انواع
Beta Coefficient نویسنده : محمد حق وردی
مفهوم ضریب سهام بتای Beta Coefficient نویسنده : محمد حق وردی مقدمه : شاید بارها در مقاالت یا گروهای های اجتماعی مربوط به بازار سرمایه نام ضریب بتا رو دیده باشیم یا جایی شنیده باشیم اما برایمان مبهم باشد
1) { } 6) {, } {{, }} 2) {{ }} 7 ) { } 3) { } { } 8) { } 4) {{, }} 9) { } { }
هرگاه دسته اي از اشیاء حروف و اعداد و... که کاملا"مشخص هستند با هم در نظر گرفته شوند یک مجموعه را به وجود می آورند. عناصر تشکیل دهنده ي یک مجموعه باید دو شرط اساسی را داشته باشند. نام گذاري مجموعه : الف
آشنایی با پدیده ماره (moiré)
فلا) ب) آشنایی با پدیده ماره (moiré) توری جذبی- هرگاه روی ورقه شفافی چون طلق تعداد زیادی نوارهای خطی کدر هم پهنا به موازات یکدیگر و به فاصله های مساوی از هم رسم کنیم یک توری خطی جذبی به وجود می آید شکل
تلفات خط انتقال ابررسی یک شبکة قدرت با 2 به شبکة شکل زیر توجه کنید. ژنراتور فرضیات شبکه: میباشد. تلفات خط انتقال با مربع توان انتقالی متناسب
تلفات خط انتقال ابررسی یک شبکة قدرت با 2 به شبکة شکل زیر توجه کنید. ژنراتور فرضیات شبکه: این شبکه دارای دو واحد کامال یکسان آنها 400 MW میباشد. است تلفات خط انتقال با مربع توان انتقالی متناسب و حداکثر
سايت ويژه رياضيات درسنامه ها و جزوه هاي دروس رياضيات
سايت ويژه رياضيات درسنامه ها و جزوه هاي دروس رياضيات دانلود نمونه سوالات امتحانات رياضي نمونه سوالات و پاسخنامه كنكور دانلود نرم افزارهاي رياضيات و... کانال سایت ریاضی سرا در تلگرام: https://telegram.me/riazisara
جلسه ی ۴: تحلیل مجانبی الگوریتم ها
دانشکده ی علوم ریاضی ساختمان داده ها ۲ مهر ۱۳۹۲ جلسه ی ۴: تحلیل مجانبی الگوریتم ها مدر س: دکتر شهرام خزاي ی نگارنده: شراره عز ت نژاد ا رمیتا ثابتی اشرف ۱ مقدمه الگوریتم ابزاری است که از ا ن برای حل مسا
جلسه 22 1 نامساویهایی در مورد اثر ماتریس ها تي وري اطلاعات کوانتومی ترم پاییز
تي وري اطلاعات کوانتومی ترم پاییز 1391-1392 مدرس: ابوالفتح بیگی و امین زاده گوهري نویسنده: محمد مهدي مجاهدیان جلسه 22 تا اینجا خواص مربوط به آنتروپی را بیان کردیم. جهت اثبات این خواص نیاز به ابزارهایی
فصل دهم: همبستگی و رگرسیون
فصل دهم: همبستگی و رگرسیون مطالب این فصل: )r ( کوواریانس ضریب همبستگی رگرسیون ضریب تعیین یا ضریب تشخیص خطای معیار برآور ( )S XY انواع ضرایب همبستگی برای بررسی رابطه بین متغیرهای کمی و کیفی 8 در بسیاری
مکانيک جامدات ارائه و تحليل روش مناسب جهت افزایش استحکام اتصاالت چسبي در حالت حجم چسب یکسان
پائیز 2931/ سال ششم/ شماره ویژه دوم فصلنامه علمي پژوهشي مهندسي مکانيک جامدات فصلنامه علمي پژوهشي مهندسي مکانيک جامدات www.jsme.ir ارائه و تحليل روش مناسب جهت افزایش استحکام اتصاالت چسبي در حالت حجم چسب
مشخصه های نابجایی ها چگالی نابجایی: مجموع طول نابجاییها در واحد حجم و یا تعداد نابجایی هایی که یک واحد از سطح مقطع دلخواه را قطع می کنند.
مشخصه های نابجایی ها نابجاییها و مشخصات آنها تاثیرات مهمی بر روی خواص مکانیکی فلزات دارند. مهمترین این مشخصات میدان کرنشی است که در اطراف نابجایی ها وجود دارد. این میدان کرنش بر تحرک سایر نابجایی ها و
بخش 3: تحلیل کمی و کیفی دادههای XRD نویسندگان: علی انصاری فرزاد حسینی نسب مقدمه:
بخش 3: تحلیل کمی و کیفی دادههای XRD نویسندگان: علی انصاری فرزاد حسینی نسب مقدمه: میتوان گفت مهمترین بخش از آشنایی با XRD تحلیل دادههایی است که در مورد مواد مختلف از طریق این روش به دست میآیند. روشهایی
جلسه ی ۵: حل روابط بازگشتی
دانشکده ی علوم ریاضی ساختمان داده ها ۶ مهر ۲ جلسه ی ۵: حل روابط بازگشتی مدر س: دکتر شهرام خزاي ی نگارنده: ا رمیتا ثابتی اشرف و علی رضا علی ا بادیان ۱ مقدمه پیدا کردن کران مجانبی توابع معمولا با پیچیدگی
تاثیر استخالف در موقعیت α روی پایداری و واکنشپذیری سیکلوپروپیلسیلیلنهای غیرحلقوی حلقوی و حلقوی غیراشباع
دانشگاه تربیت مدرس دانشکده علوم پایه پایان نامه کارشناسی ارشد رشته شیمی آلی عنوان: تاثیر استخالف در موقعیت α روی پایداری و واکنشپذیری سیکلوپروپیلسیلیلنهای غیرحلقوی حلقوی و حلقوی غیراشباع نگارش: زهرا السادات
نویسنده: محمدرضا تیموری محمد نصری مدرس: دکتر پرورش خالصۀ موضوع درس سیستم های مینیمم فاز: به نام خدا
به نام خدا پردازش سیگنالهای دیجیتال نیمسال اول ۹۵-۹۶ هفته یازدهم ۹۵/۰8/2۹ مدرس: دکتر پرورش نویسنده: محمدرضا تیموری محمد نصری خالصۀ موضوع درس یا سیستم های مینیمم فاز تجزیه ی تابع سیستم به یک سیستم مینیمم
تمرین اول درس کامپایلر
1 تمرین اول درس 1. در زبان مربوط به عبارت منظم زیر چند رشته یکتا وجود دارد (0+1+ϵ)(0+1+ϵ)(0+1+ϵ)(0+1+ϵ) جواب 11 رشته کنند abbbaacc را در نظر بگیرید. کدامیک از عبارتهای منظم زیر توکنهای ab bb a acc را ایجاد
معادلهی مشخصه(کمکی) آن است. در اینجا سه وضعیت متفاوت برای ریشههای معادله مشخصه رخ میدهد:
شکل کلی معادلات همگن خطی مرتبه دوم با ضرایب ثابت = ٠ cy ay + by + و معادله درجه دوم = ٠ c + br + ar را معادلهی مشخصه(کمکی) آن است. در اینجا سه وضعیت متفاوت برای ریشههای معادله مشخصه رخ میدهد: c ١ e r١x
جلسه دوم سوم چهارم: مقدمه اي بر نظریه میدان
هو الحق دانشکده ي مهندسی کامپیوتر کدگذاري شبکه Coding) (Network سه شنبه 21 اسفند 1393 جلسه دوم سوم چهارم: مقدمه اي بر نظریه میدان استاد: مهدي جعفري نگارنده: علیرضا حیدري خزاي ی در این نوشته مقدمه اي بر
بررسی انتقال حرارت نانوسیال پایه روغن موتور در میکروکانال حلقوی با پله موجود در مسیر جریان
فصلنامه تحقيقات مكانيك كاربردي جلد 7 شماره 3 زمستان 433 بررسی انتقال حرارت نانوسیال پایه روغن موتور در میکروکانال حلقوی با پله موجود در مسیر جریان 3 2 علیرضا پیرمحمدی مهرانگیز قاضی محمد نیکیان - دانشگاه
بررسی نظری تشکیل پیوند هیدروژنی بین مولکولی و تأثیر آن بر روی اثر آنومری در مشتقات آلفا- کلرو- O -ا کسیماتر
مجله شیمی کوانتومی و اسپکتروسکوپی 6:21 )2311( 21-12 Journal of Quantum Chemistry and Spectroscopy (JQCS) بررسی نظری تشکیل پیوند هیدروژنی بین مولکولی و تأثیر آن بر روی اثر آنومری در مشتقات آلفا- کلرو- O
فعالیت = ) ( )10 6 ( 8 = )-4( 3 * )-5( 3 = ) ( ) ( )-36( = m n m+ m n. m m m. m n mn
درس»ریشه ام و توان گویا«تاکنون با مفهوم توان های صحیح اعداد و چگونگی کاربرد آنها در ریشه گیری دوم و سوم اعداد آشنا شده اید. فعالیت زیر به شما کمک می کند تا ضمن مرور آنچه تاکنون در خصوص اعداد توان دار و
زمین شناسی ساختاری.فصل پنجم.محاسبه ضخامت و عمق الیه
پن ج م فص ل محاسبه ضخامت و عم ق الهی زمین شناسی ساختاری.کارشناسی زمین شناسی.بخش زمین شناسی دانشکده علوم.دانشگاه شهید باهنر کرمان.استاد درس:دکتر شهرام شفیعی بافتی 1 تعاریف ضخامت - فاصله عمودی بین دو صفحه
هندسه تحلیلی بردارها در فضای R
هندسه تحلیلی بردارها در فضای R فصل اول-بردارها دستگاه مختصات سه بعدی از سه محور ozوoyوox عمود بر هم تشکیل شده که در نقطه ای به نام o یکدیگر را قطع می کنند. قرارداد: دستگاه مختصات سه بعدی راستگرد می باشد
تخمین نوکلئوفیلیسیتی هترواتمها در بازها و جفت بازهای DNA
مجله شیمی کوانتومی و اسپکتروسکوپی 4:92 )9313( 43-52 Journal of Quantum Chemistry and Spectroscopy (JQCS) تخمین نوکلئوفیلیسیتی هترواتمها در بازها و جفت بازهای DNA علی ابراهیمی * فاطمه کاظمی حجت ثمره دالرامی
بسمه تعالی «تمرین شماره یک»
بسمه تعالی «تمرین شماره یک» شماره دانشجویی : نام و نام خانوادگی : نام استاد: دکتر آزاده شهیدیان ترمودینامیک 1 نام درس : ردیف 0.15 m 3 میباشد. در این حالت یک فنر یک دستگاه سیلندر-پیستون در ابتدا حاوي 0.17kg
دبیرستان غیر دولتی موحد
دبیرستان غیر دلتی محد هندسه تحلیلی فصل دم معادله های خط صفحه ابتدا باید بدانیم که از یک نقطه به مازات یک بردار تنها یک خط می گذرد. با تجه به این مطلب برای نشتن معادله یک خط احتیاج به داشتن یک نقطه از خط
جلسه 14 را نیز تعریف کرد. عملگري که به دنبال آن هستیم باید ماتریس چگالی مربوط به یک توزیع را به ماتریس چگالی مربوط به توزیع حاشیه اي آن ببرد.
تي وري اطلاعات کوانتمی ترم پاییز 39-39 مدرس: ابوالفتح بیگی و امین زاده گوهري نویسنده: کامران کیخسروي جلسه فرض کنید حالت سیستم ترکیبی AB را داشته باشیم. حالت سیستم B به تنهایی چیست در ابتداي درس که حالات
جلسه 12 به صورت دنباله اي از,0 1 نمایش داده شده اند در حین محاسبه ممکن است با خطا مواجه شده و یکی از بیت هاي آن. p 1
محاسبات کوانتمی (67) ترم بهار 390-39 مدرس: سلمان ابوالفتح بیگی نویسنده: سلمان ابوالفتح بیگی جلسه ذخیره پردازش و انتقال اطلاعات در دنیاي واقعی همواره در حضور خطا انجام می شود. مثلا اطلاعات کلاسیکی که به
راهنمای کاربری موتور بنزینی )سیکل اتو(
راهنمای کاربری موتور بنزینی )سیکل اتو( هدف آزمایش : شناخت و بررسی عملکرد موتور بنزینی تئوری آزمایش: موتورهای احتراق داخلی امروزه به طور وسیع برای ایجاد قدرت بکار می روند. ژنراتورهای کوچک پمپ های مخلوط
طراحی و تعیین استراتژی بهره برداری از سیستم ترکیبی توربین بادی-فتوولتاییک بر مبنای کنترل اولیه و ثانویه به منظور بهبود مشخصههای پایداری ریزشبکه
طراحی و تعیین استراتژی بهره برداری از سیستم ترکیبی توربین بادی-فتوولتاییک بر مبنای کنترل اولیه و ثانویه به منظور بهبود مشخصههای پایداری ریزشبکه 2 1* فرانک معتمدی فرید شیخ االسالم 1 -دانشجوی دانشکده برق
جلسه ی ۲۴: ماشین تورینگ
دانشکده ی علوم ریاضی نظریه ی زبان ها و اتوماتا ۲۶ ا ذرماه ۱۳۹۱ جلسه ی ۲۴: ماشین تورینگ مدر س: دکتر شهرام خزاي ی نگارندگان: حمید ملک و امین خسر وشاهی ۱ ماشین تور ینگ تعریف ۱ (تعریف غیررسمی ماشین تورینگ)
مطالعه نظری تشکیل کمپلکسهای فلزی از لیگاند N -فنیل آزا- 15 -کرون 5 -اتر
وΔ 5:11 )1314( 17-23 Journal of Quantum Chemistry and Spectroscopy (JQCS) مطالعه نظری تشکیل کمپلکسهای فلزی از لیگاند N -فنیل آزا- 15 -کرون 5 -اتر 2 عبدالرضا نکوئی *1 رقیه قجری 0 شیراز دانشگاه صنعتی شیراز
چکیده مقدمه کلید واژه ها:
چکیده طی دهه های گذشته سازمان های بسیاری در اقسا نقاط جهان سیستم برنامه ریزی منابع سازمانی ERP را اتخاذ کرده اند. در باره ی منافع حسابداری اتخاذ سیستم های سازمانی تحقیقات کمی در مقیاس جهانی انجام شده است.
دانشکده ی علوم ریاضی جلسه ی ۵: چند مثال
دانشکده ی علوم ریاضی احتمال و کاربردا ن ۴ اسفند ۹۲ جلسه ی : چند مثال مدر س: دکتر شهرام خزاي ی نگارنده: مهدی پاک طینت (تصحیح: قره داغی گیوه چی تفاق در این جلسه به بررسی و حل چند مثال از مطالب جلسات گذشته
در برنامه SAP2000 برقرای اتصال بین pile و leg توسط گروت چگونه در تحلیل لحاظ میشود - در برنامه SAP2000 در صورت برقرای اتصال بین pile و leg توسط گروت
011 نکته و سوال از ویدئواهی اول و دوم در برنامه SAP2000 برقرای اتصال بین pile و leg توسط گروت چگونه در تحلیل لحاظ میشود - در برنامه SAP2000 در صورت برقرای اتصال بین pile و leg توسط گروت با در نظر گرفتن
مقدمه الف) مبدلهای AC/DC ب) مبدلهای DC/AC ج) مبدلهای AC/AC د) چاپرها. (Rectifiers) (Inverters) (Converters) (Choppers) Version 1.0
چرا خازن مقدمه اغلب دستگاهها و مصرفکنندگان الکتریکی برای انجام کار مفید نیازمند مقداری توان راکتیو برای مهیا کردن شرایط لازم برای انجام کار میباشند. به عنوان مثال موتورهای الکتریکی AC برای تبدیل انرژی
فهرست مطالب جزوه ی فصل اول مدارهای الکتریکی مفاهیم ولتاژ افت ولتاژ و اختالف پتانسیل تحلیل مدار به روش جریان حلقه... 22
فهرست مطالب جزوه ی فصل اول مدارهای الکتریکی آنچه باید پیش از شروع کتاب مدار بدانید تا مدار را آسان بیاموزید.............................. 2 مفاهیم ولتاژ افت ولتاژ و اختالف پتانسیل................................................
فصل پنجم زبان های فارغ از متن
فصل پنجم زبان های فارغ از متن خانواده زبان های فارغ از متن: ( free )context تعریف: گرامر G=(V,T,,P) کلیه قوانین آن به فرم زیر باشد : یک گرامر فارغ از متن گفته می شود در صورتی که A x A Є V, x Є (V U T)*
فصل 5 :اصل گسترش و اعداد فازی
فصل 5 :اصل گسترش و اعداد فازی : 1-5 اصل گسترش در ریاضیات معمولی یکی از مهمترین ابزارها تابع می باشد.تابع یک نوع رابطه خاص می باشد رابطه ای که در نمایش زوج مرتبی عنصر اول تکراری نداشته باشد.معموال تابع
کنترل فرکانس- بار سیستم قدرت چند ناحیه شامل نیروگاههای حرارتی بادی و آبی
راهنماي تدوين مقاله کامل همايش م ی "ل برق مخابرات و توسعه پايدار " کنترل فرکانس- بار سیستم قدرت چند ناحیه شامل نیروگاههای حرارتی بادی و آبی سیاوش محمدپور محمدرضا علیزاده پهلوانی 1- کارشناس ارشد دانشگاه
جلسه 9 1 مدل جعبه-سیاه یا جستاري. 2 الگوریتم جستجوي Grover 1.2 مسا له 2.2 مقدمات محاسبات کوانتمی (22671) ترم بهار
محاسبات کوانتمی (22671) ترم بهار 1390-1391 مدرس: سلمان ابوالفتح بیگی نویسنده: هیربد کمالی نیا جلسه 9 1 مدل جعبه-سیاه یا جستاري مدل هایی که در جلسه ي پیش براي استفاده از توابع در الگوریتم هاي کوانتمی بیان
جلسه 2 1 فضاي برداري محاسبات کوانتمی (22671) ترم بهار
محاسبات کوانتمی (22671) ترم بهار 1390-1391 مدرس: سلمان ابوالفتح بیگی نویسنده: نادر قاسمی جلسه 2 در این درسنامه به مروري کلی از جبر خطی می پردازیم که هدف اصلی آن آشنایی با نماد گذاري دیراك 1 و مباحثی از
هو الحق دانشکده ي مهندسی کامپیوتر جلسه هفتم
هو الحق دانشکده ي مهندسی کامپیوتر کدگذاري شبکه Coding) (Network شنبه 2 اسفند 1393 جلسه هفتم استاد: مهدي جعفري نگارنده: سید محمدرضا تاجزاد تعریف 1 بهینه سازي محدب : هدف پیدا کردن مقدار بهینه یک تابع ) min
فهرست جزوه ی فصل دوم مدارهای الکتریکی ( بردارها(
فهرست جزوه ی فصل دوم مدارهای الکتریکی ( بردارها( رفتار عناصر L, R وC در مدارات جریان متناوب......................................... بردار و کمیت برداری.............................................................
مقدمه در این فصل با مدل ارتعاشی خودرو آشنا میشویم. رفتار ارتعاشی به فرکانسهای طبیعی و مود شیپهای خودرو بستگی دارد. این مبحث به میزان افزایش راحتی
مقدمه در این فصل با مدل ارتعاشی خودرو آشنا میشویم. رفتار ارتعاشی به فرکانسهای طبیعی و مود شیپهای خودرو بستگی دارد. این مبحث به میزان افزایش راحتی خودرو و کاهش سر و صداها و لرزشهای داخل اتاق موتور و...
ارتعاشات منابع سرفصل درس تعاریف و مفاهیم پایه ارتعاشات آزاد سیستمهاي یك درجه آزادي ارتعاش اجباري هارمونیك ارتعاش گذرا سیستمهاي دو درجه آزادي
ارتعاشات منابع 1- تئوری ارتعاشات و کاربرد آن در مهندسی دکتر منصور نیکخواه بهرامی انتشارات دانشگاه تهران 2 - Vibration Theory with Applications - Thomson W.T. and M.D.Dahleh 3 - Mechanical Vibrations -
ادامه فصل 8 آرایش الکترونی و تناوب شیمیایی
ادامه فصل 8 آرایش الکترونی و تناوب شیمیایی تعریف اندازه اتمی شعاع كوواالنسی شعاع فلزی روند تغییرات شعاع اتمی شعاع اتمی با افزایش عدد کوانتومی n افزایش می یابد. با افزایش n احتمال این که الکترونهای خارجی
جلسه 15 1 اثر و اثر جزي ی نظریه ي اطلاعات کوانتومی 1 ترم پاي یز جدایی پذیر باشد یعنی:
نظریه ي اطلاعات کوانتومی 1 ترم پاي یز 1391-1391 مدرس: دکتر ابوالفتح بیگی ودکتر امین زاده گوهري نویسنده: محمدرضا صنم زاده جلسه 15 فرض کنیم ماتریس چگالی سیستم ترکیبی شامل زیر سیستم هايB و A را داشته باشیم.
باشند و c عددی ثابت باشد آنگاه تابع های زیر نیز در a پیوسته اند. به شرطی که g(a) 0 f g
تعریف : 3 فرض کنیم D دامنه تابع f زیر مجموعه ای از R باشد a D تابع f:d R در نقطه a پیوسته است هرگاه به ازای هر دنباله از نقاط D مانند { n a{ که به a همگراست دنبال ه ){ n }f(a به f(a) همگرا باشد. محتوی
ترمودینامیک مدرس:مسعود رهنمون سال تحصیلى 94-95
ترمودینامیک سال تحصیلى 94-95 رهنمون 1- مفاهیم اولیه ترمودینامیک: علمی است که به مطالعه ی رابطه ی بین کار و گرما و تبدیل آنها به یکدیگر می پردازد. دستگاه: گازی است که به مطالعه ی آن می پردازیم. محیط: به
تئوری رفتار مصرف کننده : می گیریم. فرض اول: فرض دوم: فرض سوم: فرض چهارم: برای بیان تئوری رفتار مصرف کننده ابتدا چهار فرض زیر را در نظر
تئوری رفتار مصرف کننده : می گیریم برای بیان تئوری رفتار مصرف کننده ابتدا چهار فرض زیر را در نظر فرض اول: مصرف کننده یک مصرف کننده منطقی است یعنی دارای رفتار عقالیی می باشد به عبارت دیگر از مصرف کاالها
SanatiSharif.ir مقطع مخروطی: دایره: از دوران خط متقاطع d با L حول آن یک مخروط نامحدود بدست میآید که سطح مقطع آن با یک
مقطع مخروطی: از دوران خط متقاطع d با L حول آن یک مخروط نامحدود بدست میآید که سطح مقطع آن با یک صفحه میتواند دایره بیضی سهمی هذلولی یا نقطه خط و دو خط متقاطع باشد. دایره: مکان هندسی نقاطی است که فاصلهی
پروژه یازدهم: ماشین هاي بردار پشتیبان
پروژه یازدهم: ماشین هاي بردار پشتیبان 1 عموما براي مسایلی که در آنها دو دسته وجود دارد استفاده میشوند اما ماشین هاي بردار پشتیبان روشهاي متفاوتی براي ترکیب چند SVM و ایجاد یک الگوریتم دستهبندي چند کلاس
یونیزاسیون اشعهX مقدار مو ثر یونی را = تعریف میکنیم و ظرفیت مو ثر یونی نسبت مقدار مو ثر یونی به زمان تابش هدف آزمایش: مقدمه:
ر 1 یونیزاسیون اشعهX هدف آزمایش: تعیین مقدار ظرفیت مو ثر یونی هوا تحقیق بستگی جریان یونیزاسیون به جریان فیلامان و ولتاژ آند لامپ اشعه x مقدمه: اشعه x موج الکترومغناطیسی پر قدرت با محدوده انرژي چند تا چند
هدف از این آزمایش آشنایی با رفتار فرکانسی مدارهاي مرتبه اول نحوه تأثیر مقادیر عناصر در این رفتار مشاهده پاسخ دامنه
آزما ی ش شش م: پا س خ فرکا نس ی مدا رات مرتبه اول هدف از این آزمایش آشنایی با رفتار فرکانسی مدارهاي مرتبه اول نحوه تأثیر مقادیر عناصر در این رفتار مشاهده پاسخ دامنه و پاسخ فاز بررسی رفتار فیلتري آنها بدست
مینامند یا میگویند α یک صفر تابع
1 1-1 مقدمه حل بسیاری از مسائل اجتماعی اقتصادی علمی منجر به حل معادله ای به شکل ) ( می شد. منظر از حل این معادله یافتن عدد یا اعدادی است که مقدار تابع به ازای آنها صفر شد. اگر (α) آنگاه α را ریشه معادله
جلسه 2 جهت تعریف یک فضاي برداري نیازمند یک میدان 2 هستیم. یک میدان مجموعه اي از اعداد یا اسکالر ها به همراه اعمال
نظریه اطلاعات کوانتمی 1 ترم پاییز 1391-1392 مدرسین: ابوالفتح بیگی و امین زاده گوهري جلسه 2 فراگیري نظریه ي اطلاعات کوانتمی نیازمند داشتن پیش زمینه در جبرخطی می باشد این نظریه ترکیب زیبایی از جبرخطی و نظریه
الکتریسیته ساکن مدرس:مسعود رهنمون سال تحصیلى 95-96
الکتریسیته ساکن سال تحصیلى 95-96 مقدمه: همانطور که می دانیم بارهای الکتریکی بر هم نیرو وارد می کنند. بارهای الکتریکی هم نام یکدیگر را می رانند و بارهای الکتریکی نا هم نام یکدیگر را می ربایند. بار نقطه
جلسه ی ۳: نزدیک ترین زوج نقاط
دانشکده ی علوم ریاضی ا نالیز الگوریتم ها ۴ بهمن ۱۳۹۱ جلسه ی ۳: نزدیک ترین زوج نقاط مدر س: دکتر شهرام خزاي ی نگارنده: امیر سیوانی اصل ۱ پیدا کردن نزدیک ترین زوج نقطه فرض می کنیم n نقطه داریم و می خواهیم
6- روش های گرادیان مبنا< سر فصل مطالب
1 بنام خدا بهینه سازی شبیه سازی Simulation Optimization Lecture 6 روش های بهینه سازی شبیه سازی گرادیان مبنا Gradient-based Simulation Optimization methods 6- روش های گرادیان مبنا< سر فصل مطالب 2 شماره
1 دایره فصل او ل کاربردهای بسیاری داشته است. یک قضیۀ بنیادی در هندسه موسوم با محیط ثابت دایره دارای بیشترین مساحت است. این موضوع در طراحی
فصل او ل 1 دایره هندسه در ساخت استحکامات دفاعی قلعهها و برج و باروها از دیرباز کاربردهای بسیاری داشته است. یک قضیۀ بنیادی در هندسه موسوم به»قضیۀ همپیرامونی«میگوید در بین همۀ شکلهای هندسی بسته با محیط ثابت
شیمی عمومی دانشگاه فردوسی مشهد
شیمی عمومی 1 ترموشیمی )گرماشیمی ) 2 انرژی گرمایی انرژی که مربوط به حرکت ذرات بوده و تابع دما می باشد 3 دما معیااری ام میاانایر انارژی ذراتای ذرات و معیاری ام سردی و گرمی اذسام می باشد. 4 گرما انرژی گرمای
جلسه 16 نظریه اطلاعات کوانتمی 1 ترم پاییز
نظریه اطلاعات کوانتمی ترم پاییز 39-39 مدرسین: ابوالفتح بیگی و امین زاده گوهري نویسنده: محم دحسن آرام جلسه 6 تا اینجا با دو دیدگاه مختلف و دو عامل اصلی براي تعریف و استفاده از ماتریس چگالی جهت معرفی حالت
مقدمه کاوشی در دنیای ذرات زیر اتمی
کاوشی در دنیای ذرات زیر اتمی نویسندگان : ابراهیم زارعی کیاسری دانشگاه فرهنگیان-پردیس دکتر شریعتی فرهاد آق دانشجو معلم دانشگاه فرهنگیان چکیده ذرات زیر اتمی کوچکترین بخش شناخته شده در یک اتم میباشند که به
تعیین محل قرار گیری رله ها در شبکه های سلولی چندگانه تقسیم کد
تعیین محل قرار گیری رله ها در شبکه های سلولی چندگانه تقسیم کد مبتنی بر روش دسترسی زلیخا سپهوند دانشکده مهندسى برق واحد نجف آباد دانشگاه آزاد اسلامى نجف آباد ایر ان zolekhasepahvand@yahoo.com روح االله
ارزیابی پاسخ لرزهای درههای آبرفتی نیمسینوسی با توجه به خصوصیات مصالح آبرفتی
ارزیابی پاسخ لرزهای درههای آبرفتی نیمسینوسی با توجه به خصوصیات مصالح آبرفتی دانا امینی بانه 1 * بهروز گتمیری 2 دانشجوی کارشناسی ارشد مهندسی عمران ژئوتکنیک - دانشگاه تهران 2- استاد دانشکده مهندسی عمران
آموزش SPSS مقدماتی و پیشرفته مدیریت آمار و فناوری اطالعات -
آموزش SPSS مقدماتی و پیشرفته تهیه و تنظیم: فرزانه صانعی مدیریت آمار و فناوری اطالعات - مهرماه 96 بخش سوم: مراحل تحلیل آماری تحلیل داده ها به روش پارامتری بررسی نرمال بودن توزیع داده ها قضیه حد مرکزی جدول
يﻮﻠﻋ ﻦﺴﺤﻟاﻮﺑا دﻮﻤﺤﻣ نا ﺭداﺮﺑ ﻪﻧ ﺪﻣﺎﺣ ﺎﺿﺮﯿﻠﻋ نا ﺭداﺮﺑ ﻪﻧ ﺪﻣﺎﺣ ﻦﯿﺴﺣ ﻦﯿﻣا
تحلیل کارایی پیل سوختی غشاء پلیمری دوفازی غیر همدما امین حسین حامد نه برادران علیرضا حامد نه برادران محمود ابوالحسن علوي 1 دانشجوي کارشناسی ارشد مکانیک تبدیل انرژي دانشگاه آزاد اسلامی واحد مشهد hamed_technical@yahoo.com
بررسی پایداری نیروگاه بادی در بازه های متفاوت زمانی وقوع خطا
بررسی پایداری نیروگاه بادی در بازه های متفاوت زمانی وقوع خطا رضا شریفی شرکت توزیع نیروی برق استان خوزستان r.e.sharifi@gmail.com نازنین صباغ شرکت توزیع نیروی برق استان خوزستان sabbaghnazanin@gmail.com سیاوش
شبیهسازی عددی رفتار دینامیکی سقوط دو قطره مجاور با استفاده از روش شبکه بولتزمن
دوره 48 شماره 3 پاییز 1395 صفحه 291 تا 304 Vol. 48, No. 3, Autumn 2016, pp. 291-304 نشریه علمی پژوهشی امیرکبیر - مهندسی مکانیک AmirKabir Jounrnal of Science & Research Mechanical Engineering ASJR-ME شبیهسازی